а - магнитоактивный слой; 5 - обобщенный петромагнитный разрез, по [36]
В последние годы появились работы, способствующие достижению третьей целевой задачи изучения магнитного поля океана - выявлению природы намагниченности слоев океанической коры [77, 34, 97, 101]. Результаты этих работ, основанных на экспериментальных исследованиях петро-магнитных и магнито-минералогических характеристик образцов пород, а также результатах интерпретации геомагнитных съемок, позволили предложить и обосновать обобщенную петромаг-нитную модель океанической литосферы (рис. 2.7).~~Эти экспериментальные данные подтверждаются и теоретическими геодинамическими моделями формирования океанической коры, согласно которым серпентинитовый слой формируется в районе флангов СОХ в областях пересечения подошвы слоя ЗБ (границы Мохо) и изотермической поверхности 350-400 °С и далее может нарасти до 2 км за 30-40 млн лет [73]. Магнитоактивные свойства серпентинитов в значительной степени зависят от стадийности процесса серпентинизации. В анти-горитовую стадию, происходящую при Т = 250 -г- 460 °С, образуются более крупные зерна магнетита, и концентрация ферромагнетика увеличивается до 3-4% [99]. При этом, если направление поля во время формирования серпентинитов будет совпадать со знаком намагниченности вышележащей толщи базальтов, то суммарная аномалия будет возрастать, если же будет наблюдаться обратная картина, суммарное поле будет существенно уменьшаться [34]. Таким образом, вклад серпенти-нитового слоя океанической коры (слоя 4) в интегральное магнитные аномалии может быть значительным в случае медленно раздвигающихся хребтов и эффективно проявляться на некотором расстоянии от оси рифтовой долины (см. рис. 2.7).
Вернуться к оглавлению